NOTE TECHNIQUE
Capacités des compresseurs ultra-rapides
Pour détecter les spectres faibles en spectroscopie d’absorption, une technique
courante utilise des cellules multi-passage pour faire passer la lumière
à travers un échantillon plusieurs fois, augmentant la longueur du chemin
optique et ampli ant le signal d’absorption. Ces cellules multi-passage,
également appelées cellules de Herriot, sont constituées de deux miroirs
concaves, ou d’un miroir concave et un miroir plat, avec des trous qui servent
d’ouvertures d’entrée et de sortie à travers la cellule ( gure 1). Cette
con guration assure un long chemin optique grâce à des ré exions accrues
tout en étant compacte et stable aux petites perturbations..
Cette con guration multi-passage peut être personnalisée par Edmund
Optics® en appliquant le concept à un compresseur d’impulsions entièrement
en miroir utilisant des miroirs dispersifs. Cette technique permet
d’augmenter le nombre de ré exions tout en n’utilisant que 2 miroirs.
La gure 2 illustre les résultats d’un miroir dispersif avec une GDD de -1 000
fs2 et une ré ectivité de >99,9% entre 1010 et 1070 nm.
L’ajout d’un ou de plusieurs miroirs dispersifs à une con guration de cellule
multi-passage est avantageux pour construire un compresseur ultra-rapide
compact, accordable et sans alignement. Une conception optique minutieuse
du système est nécessaire pour obtenir un faisceau de haute qualité.
Ce compresseur compact peut être utilisé dans un système laser à ampli -
cation d’impulsions chirpées (CPA) ou comme compensation de la dispersion
dans toute con guration de laser ultrarapide qui permettra un contrôle
minutieux et un réglage n de la durée d’impulsion. Veuillez contacter
Edmund Optics pour discuter vos besoins en compresseurs ultrarapides.
7° AOI, s-pol
0
-200
-400
-600
-800
-1000
-1200
1010 1020 1030 1040 1050 1060 1070 1080
GDD (fs2)
Wavelength (nm)
Figure 2. Spectre GDD mesuré du miroir dispersif utilisé dans la cellule du
compresseur à 7° AOI, pol. s
• Cristaux BBO pour la conversion de
fréquence de lasers de 800 nm et 1030 nm
• Cristaux LBO pour la conversion de
fréquence de lasers de 1030 nm et 1064 nm
• Seuils de dommage élevés jusqu’à 10 J/cm
@ 1064 nm, 10 ns, 10 Hz
Les Cristaux Non Linéaires de β-borate de baryum
(BBO) ou triborate de lithium sont utilisés pour la
conversion de fréquence des sources laser. Les cristaux
BBO ont des épaisseurs de 0,2 mm à 0,5 mm
pour minimiser le décalage de vitesse de groupe
et sont idéaux pour doubler ou tripler la fréquence
des impulsions laser Ti:saphir et dopé Yb. Les cristaux
LBO assurant l’accord de phase non-critique
sont idéaux pour la génération d’une seconde ou
troisième harmonique de lasers Nd:YAG et dopés Yb.
Les cristaux non linéaires de qualité de surface 20-10
et de planéité de surface λ/10 (LBO) ou λ/8 (BBO)
o rent la large plage de transparence et le large coe
cient non linéaire nécessaires pour la génération
d’harmoniques des fréquences laser fondamentales.
Chaque cristal dispose d’un traitement antire et (AR)
qui minimise la ré exion et limite la formation de
buée due aux conditions ambiantes.
0.025
0.02
0.015
0.01
0.005
0
Intensity Before Compressor
Intensity After Compressor
-0.8 -0.6 -0.4 -0.2 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1
Intensity
Time Delay (ps)
Figure 3. Mesure par autocorrélation de la durée de l’impulsion
laser avant et après le compresseur. Le signal a été ajusté à
l’aide d’une fonction sech2.
Figure 1. Schéma d’une cellule multi-passage composée de deux
miroirs concaves avec des trous traversants.
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Lentilles
Assemblées
optiques
Miroirs Fenêtres Diffuseurs Filtres Polariseurs
Séparateurs
de faisceau
Prismes &
réseaux
Nettoyage &
manipulation
Cristaux Non Linéaires
Tolérance dimensions (mm) : +0,0/-0,1
Tolérance épaisseur (mm) : +0,0/-0,1
Qualité de surface : 20-10
Perpendicularité (arcmin) : <5
Parallélisme (arcsec) : <20
Seuil de dommage, réference : 10 J/cm2 @ 1064 nm, 10 ns, 10 Hz
Planéité surface : BBO : λ/8
LBO : λ/10
Confi guration : BBO : Monté sur une monture 25,4 mm
LBO : Non monté
Cristaux BBO Non Linéaires
Dimensions (mm) Épaisseur (mm) Ouverture utile (mm) Long. d’onde de conception (nm) Orientation Θ/φ (°) Applications typiques N°stock Prix
6,0 x 6,0 0,20 5,70 800 44,3/90 THG @ 800 nm, Type I #11-170 €617,60
6,0 x 6,0 0,50 5,70 800 44,3/90 THG @ 800 nm, Type I #11-168 €550,05
6,0 x 6,0 0,50 5,70 800 29,2/90 SHG @ 800 nm, Type I #11-167 €550,05
6,0 x 6,0 0,50 5,70 1030 23,4/90 SHG @ 1030 nm, Type I #11-169 €617,60
6,0 x 6,0 1,00 5,70 800 29,2/90 SHG @ 800 nm, Type I #15-277 €535,57
6,0 x 6,0 1,00 5,70 1030 23,4/90 SHG @ 1030 nm, Type I #15-278 €564,52
10,0 x 10,0 0,50 9,40 800 29,2/90 SHG @ 800 nm, Type I #11-166 €931,23
Cristaux LBO Non Linéaires
Dimensions (mm) Épaisseur (mm) Long. d’onde de conception (nm) Orientation Θ/φ (°) Applications typiques N°stock Prix
6,0 x 6,0 0,90 1030 42,2/90 SHG @ 1030 nm, Type I #11-171 €699,63
3,0 x 3,0 10,00 1064 90/0 THG @ 1064 nm, Type II #11-174 €284,68
3,0 x 3,0 15,00 1064 90/11,6 NCPM SHG @ 1064 nm, T=150°C #11-172 €373,45
3,0 x 3,0 15,00 1064 90/13,8 SHG @ 1064 nm, Type I #11-173 €373,45
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